水平温度差によって引き起こされる対流セルのうち, どの程度の水平スケールまでのものが 鉛直温度差による対流に打ち勝つことができるかを, レイリー数の関係として表したのが右図である. 図中の曲線より右下の領域では, プレートの存在によって与えられた温度差が引き起こす流れの速度が 温度差がないときに形成される流れの速度より大きい (u_h >u,u'). すなわち, 水平温度差による対流が鉛直対流に打ち勝つことができて, その水平スケールの対流セルが形成される可能性があることを示している. 対照的に左上の領域では, プレートの存在によって形成された温度差が引き起こす 流れは鉛直対流としての流れよりも小さい (u_h < u,u'). 水平温度差による対流が鉛直対流に打ち勝つことができず, その水平スケールの対流セルが形成されえないことを示す.

図によると u_h > u,u' を 与える水平スケールは, Ra=10⁴ の場合 L_x=2 まで, Ra=10⁵ の場合 L_x=10 まで, Ra=10⁶ の場合 L_x=30 までである. すなわち, Ra=10⁴ ではアスペクト比 2 まで, Ra=10⁵ ではアスペクト比 10 まで, Ra=10⁶ではアスペクト比 30 までの対流セルが 形成される可能性があることになる.

L_x を大陸の水平スケールに読みかえれば, 図8右下の領域 (u_h > u,u')は 流体層上部にあるプレートの大きさと 同程度のアスペクト比をもつ対流セルが 形成可能であることを示すことになる. すなわち上昇流がプレートの中央に存在する プレートの外側まで延びる横長な対流セルが形成されうる. これに対して, 左上の領域 (u_h < u,u')では 与えられたレイリー数に対して トーン領域までの大きさをもつ対流セルが形成可能であることを示す. この場合は, プレートの下からプレートの外側へ延びる対流セルの上昇流が プレートの中央ではなくプレートの端寄りに形成されることになる.

図:レイリー数に対する対流セルの縦横比の限界. 与えられたレイリー数に対して曲線で示される水平スケールまで の対流セルが, 鉛直温度差による対流運動の振幅を越えることが 可能であることを示している. (10) の見積もりの際には a=1.5 を与えた.