5.1 固有モードによる運動量輸送
まずは固有モードによる運動量輸送を計算し、実際の時間発展における平均流の加速と比較する。この節では以下、帯状成分を(
)で、
方向の擾乱(波数0以外)成分を(
)で表す。また、順圧(鉛直平均)成分は
と書く。
擾乱成分による
方向運動量輸送の帯状成分は式(1)より、
よってその順圧成分は次のように書ける。
![$\displaystyle \left.\frac{\partial \langle \overline{v}\rangle }{\partial t}\ri...
...ansport}}=-\,\frac{\partial }{\partial x}\,\langle \,\overline{u'\,v'}\,\rangle$](img213.png) |
(16) |
固有モードから求めた運動量輸送(16)の
分布を図23に示す。
の場合については図21と図23(左)、
の場合については図22と図23(右)をそれぞれ比較すると、いずれの場合もピークが逆向きであるなど加速の分布は一致しない。したがって、平均流の加速は直接の運動量輸送だけでは説明できない。
図23:
固有モードによる運動量輸送の
分布。(左:
、右:
)
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SAITO Naoaki
2009-07-09