| 図 1 に東西平均表面温度の南北分布を示した.
平衡状態の結果と比較してピークが中緯度に位置している点が大きく異なっている.
暴走温室状態では表面温度分布も激しく時間変動しているので,
この図は平衡状態とは異なり必ずしも赤道で表面温度が
最大にならないことを示している. この図における南北温度差は 6.5
K となり非常に小さくなっている. 図 2
にエネルギーフラックスの南北分布を示す. 地面収支は, 実験 S1570
の結果を非常に極端にしたものであると言え る. すなわち,
大気が光学的に厚くなるため表面放射フラックスはほとんど 0 に
なり,
入射量のほとんど全てが蒸発フラックスの形で大気に出ていく.
中緯度に比べて赤道の温度が低くなるのは,
蒸発による冷却効果が赤道におい
て非常に大きくなるためであると思われる.
顕熱フラックスはほとんど 0 であり, 高緯度でわずかに負になる.
つまり, 高緯度域では大気が表面を加熱している.
大気におけるエネルギーフラックスでは, 降水の 3
つのピークが目立つよう になる. 特に,
赤道における降水量の増加が激しく, 約 30 mm/日の雨が降る.
極域でも降水が起こり大気を加熱する. OLR は 実験 S1570
の場合と同様ほとんど平らになる. その値は 330 W/m2であり,
相対湿度を考慮した 1 次元平衡解の高温極限における OLR の値と
ほぼ一致している. |
図 1: 実験 S1800 における表面温度南北分布. 870 日から
920 日までの時間平均を示す. 単位は K. 
図 2: 実験 S1800
におけるエネルギーフラックス南北分布. 青線が凝結熱,
緑線が蒸発フラックス,
赤線が大気上端から射出する放射フラックス(OLR),
薄茶色の線が地表面正味放射フラックス,
水色の線が顕熱フラックスを表す. 870 日から 920
日までの時間平均を示す. 単位はいずれも W/m2.
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