そこで、流動化した粉体を流体とみなし、相対速度の減少にともない動圧が発生し円盤を浮上させているとする（動圧モデル）。この概念を図24に示す。ただし、円盤直下以外の部分では滑走の影響が認められないこと（主要な結果 5）から、円盤直下の粉体が円盤の両脇に逃れることはないとする。

円盤直下の粉体の円盤に対する相対速度が0になるとすると、発生する動圧 p は、

p =　r  ｖ²/2

で与えられる。

これから、底面圧力Pの円盤が自分自身を支えうる動圧を発生させる事ができる速度の臨界速度を求めると

v = ( 2P / r )^1/2

となる。